Омические потери что это
Большая Энциклопедия Нефти и Газа
Омические потери
Омические потери в месте присоединения токовыводящих частей к электродам ( переходное омическое сопротивление) и в токовыводящих узлах на участках, где не генерируется электроэнергия, имеют также характер паразитной нагрузки. [1]
Омические потери в резонаторе из-за высокой проводимости его стенок малы, и диэлектрические потерн отсутствуют. [3]
Омические потери в резонаторе из-за высокой проводимости его стенок малы, и диэлектрические потери отсутствуют. [5]
Омические потери обоих типов линий примерно одинаковы. [7]
Омические потери в СЭ приводят к уменьшению фактора заполнения нагрузочной характеристики. [10]
Омические потери малы по сравнению с потерями из-за скин-эффекта, и есть способы их снижения. Поэтому добротность объемных резонаторов, как правило, велика. Во всяком случае значительно выше, чем в открытом квазистационарном LC-контуре. Интересно, что собственные колебания в объемном резонаторе описываются уравнением типа ( 15), где вместо q фигурирует напряженность либо электрического, либо магнитного поля. Заметим, что это сейчас так просто перейти от колебательного электрического контура к объемному резонатору. А в действительности для создания румбатрона6 ( так назвали объемный резонатор, предложенный американским физиком Хансеном) потребовалось 20 лет. [12]
Однако омические потери вызывают отклонение от этого соотношения. [14]
Общие нескомпенсированные омические потери в любом электрохимическом эксперименте, конечно, определяются законом Ома. [15]
Большая Энциклопедия Нефти и Газа
Омические потери напряжения iR в синусоидальной переменнотоковои полярографии очень важны, и они должны быть выявлены. Сопротивление раствора в сочетании с током приводит к омическому падению напряжения iR; это в свою очередь приводит к тому, что переменный потенциал электрода отклоняется по амплитуде и фазовому углу от приложенного внешнего переменного потенциала. [2]
В уравнение 27 иногда включают составляющую омические потери напряжения в диафрагме, которая тоже относится к падению напряжения в электролите, но уже в порах диафрагмы. [3]
В уравнение 27 иногда включается составляющая омические потери напряжения в диафрагме, которая тоже относится к падению напряжения в электролите, но уже в порах диафрагмы. [4]
Основное влияние на снижение рабочего напряжения источника тока при повышении разрядной нагрузки зачастую оказывают омические потери напряжения в электролите. [5]
Для эффективного использования графитовых электродов в последнее время стремятся увеличить их толщину; так, толщина графитовых плит для ртутного электролиза достигает 90 мм и более. При использовании более толстых плит в электролизерах с ртутным катодом доля неиспользованной части графитового анода, выбрасываемой при ремонте, сокращается, а следовательно уменьшаются удельные затраты графитовых анодов. При увеличении толщины анодных плит уменьшаются омические потери напряжения в аноде. [8]
Как указывалось, пересечение коррозионных кривых / С и А ( точка М) может быть достигнуто только в том случае, если омическое сопротивление равно нулю. Однако на практике это недостижимо, так как в коррозионном элементе всегда остается какая-то величина омического сопротивления. В этом случае ток также может быть определен графическим методом. Для этого катодную и анодную поляризационные кривые наносят на общую диаграмму ( рис. 124), по известному сопротивлению К рассчитывают омические потери напряжения при различных величинах / и строят прямую ОП. [13]
Закон Ома
 Классическая электродинамика | ||||||||||||
 | ||||||||||||
| Электричество · Магнетизм | ||||||||||||
| ||||||||||||
| См. также: Портал:Физика |
Зако́н О́ма — физический закон, определяющий связь электродвижущей силы источника или электрического напряжения с силой тока и сопротивлением проводника. Экспериментально установлен в 1826 году, и назван в честь его первооткрывателя Георга Ома.
В своей оригинальной форме он был записан его автором в виде : 
,
В таком случае в современных терминах и в соответствии с предложенной автором записи формулировка Ома (1) выражает
Закон Ома для полной цепи:
, (2)
Из закона Ома для полной цепи вытекают следствия:
(3)
(где 
есть напряжение или падение напряжения, или, что то же, разность потенциалов между началом и концом участка проводника) тоже называют «Законом Ома».
Таким образом, электродвижущая сила в замкнутой цепи, по которой течёт ток в соответствии с (2) и (3) равняется:
(4)
То есть сумма падений напряжения на внутреннем сопротивлении источника тока и на внешней цепи равна ЭДС источника. Последний член в этом равенстве специалисты называют «напряжением на зажимах», поскольку именно его показывает вольтметр, измеряющий напряжение источника между началом и концом присоединённой к нему замкнутой цепи. В таком случае оно всегда меньше ЭДС.
К другой записи формулы (3), а именно:
(5)
Применима другая формулировка:
 | Сила тока в участке цепи прямо пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна электрическому сопротивлению данного участка цепи. |  |
Выражение (5) можно переписать в виде:
(6)
Содержание
Мнемоническая диаграмма для Закона
В соответствии с этой диаграммой формально может быть записано выражение:
(7)
Которое всего лишь позволяет вычислить (применительно к известному току, создающему на заданном участке цепи известное напряжение), сопротивление этого участка. Но математически корректное утверждение о том, что сопротивление проводника растёт прямо пропорционально приложенному к нему напряжению и обратно пропорционально пропускаемому через него току, физически ложно.
В специально оговорённых случаях сопротивление может зависеть от этих величин, но по умолчанию оно определяется лишь физическими и геометрическими параметрами проводника:
(8)
Закон Ома и ЛЭП
Одним из важнейших требований к линиям электропередач (ЛЭП) является уменьшение потерь при доставке энергии потребителю. Эти потери в настоящее время заключаются в нагреве проводов, то есть переходе энергии тока в тепловую энергию, за что ответственно омическое сопротивление проводов. Иными словами задача состоит в том, чтобы довести до потребителя как можно более значительную часть мощности источника тока 
= 
при минимальных потерях мощности в линии передачи 
= 
, где 
, причём 
на этот раз есть суммарное сопротивление проводов и внутреннего сопротивления генератора, (последнее всё же меньше сопротивления линии передач).
В таком случае потери мощности будут определяться выражением:
= 
(9)
Отсюда следует, что при постоянной передаваемой мощности её потери растут прямо пропорционально длине ЛЭП и обратно пропорционально квадрату ЭДС. Таким образом желательно всемерное её увеличение, что ограничивается электрической прочностью обмотки генератора. И повышать напряжение на входе линии следует уже после выхода тока из генератора, что для постоянного тока является проблемой. Однако, для переменного тока эта задача много проще решается с помощью использования трансформаторов, что и предопределило повсеместное распространение ЛЭП на переменном токе. Однако при повышении напряжения в ней возникают потери на коронирование и возникают трудности с обеспечением надёжности изоляции от земной поверхности. Поэтому наибольшее, практически используемое, напряжение в дальних ЛЭП не превышает миллиона вольт.
Кроме того, любой проводник, как показал Дж. Максвелл, при изменении силы тока в нём, излучает энергию в окружающее пространство, и потому ЛЭП ведёт себя как антенна, что заставляет в ряде случаев наряду с омическими потерями брать в расчёт и потери на излучение.
Закон Ома в дифференциальной форме
Сопротивление 
зависит как от материала, по которому течёт ток, так и от геометрических размеров проводника.
Полезно переписать закон Ома в так называемой дифференциальной форме, в которой зависимость от геометрических размеров исчезает, и тогда закон Ома описывает исключительно электропроводящие свойства материала. Для изотропных материалов имеем:
Все величины, входящие в это уравнение, являются функциями координат и, в общем случае, времени. Если материал анизотропен, то направления векторов плотности тока и напряжённости могут не совпадать. В этом случае удельная проводимость является тензором ранга (1, 1).
Раздел физики, изучающий течение электрического тока в различных средах, называется электродинамикой сплошных сред.
Закон Ома для переменного тока
Вышеприведённые соображения о свойствах электрической цепи при использовании источника (генератора) с переменной во времени ЭДС остаются справедливыми. Специальному рассмотрению подлежит лишь учёт специфических свойств потребителя, приводящих к разновремённости достижения напряжением и током своих максимальных значений, то есть учёта фазового сдвига.
Если ток является синусоидальным с циклической частотой 
, а цепь содержит не только активные, но и реактивные компоненты (ёмкости, индуктивности), то закон Ома обобщается; величины, входящие в него, становятся комплексными:
При этом переход от комплексных переменных в значениях тока и напряжения к действительным (измеряемым) значениям может быть произведён взятием действительной или мнимой части (но во всех элементах цепи одной и той же!) комплексных значений этих величин. Соответственно, обратный переход строится для, к примеру, 
подбором такой 
что 
Тогда все значения токов и напряжений в схеме надо считать как 
Если ток изменяется во времени, но не является синусоидальным (и даже периодическим), то его можно представить как сумму синусоидальных Фурье-компонент. Для линейных цепей можно считать компоненты фурье-разложения тока действующими независимо.
Также необходимо отметить, что закон Ома является лишь простейшим приближением для описания зависимости тока от разности потенциалов и от сопротивления и для некоторых структур справедлив лишь в узком диапазоне значений. Для описания более сложных (нелинейных) систем, когда зависимостью сопротивления от силы тока нельзя пренебречь, принято обсуждать вольт-амперную характеристику. Отклонения от закона Ома наблюдаются также в случаях, когда скорость изменения электрического поля настолько велика, что нельзя пренебрегать инерционностью носителей заряда.
Трактовка закона Ома
Закон Ома можно просто объяснить при помощи теории Друде:
Омические потери что это
Емкость, индуктивность и омическое сопротивление присущи в той или иной мере практически любому объекту, с которым мы сталкиваемся в быту или в физической лаборатории. Так, тоненький проводок, кроме сопротивления, обладает еще и конечной индуктивностью, поэтому два объекта, соединенные им, не обязательно будут иметь одинаковый потенциал, если процесс протекает достаточно быстро. Обычный коаксиальный кабель имеет емкость, поэтому, если он использовался для передачи высокого напряжения, нас может ощутимо «стукнуть током» при работе с ним даже после отсоединения от источника напряжения. Конструкция конденсатора обладает небольшой, но все–таки индуктивностью. Вследствие этого время его разрядки на нагрузку с бесконечно малым сопротивлением все равно остается конечным.
Сопротивление или резистор
Сопротивление — это наиболее простое устройство, для которого коэффициент линейной связи между током и напряжением не зависит от частоты протекающего тока:
Конденсатор
Чтобы получить большую емкость, необходимы большая площадь и малый зазор между проводниками, обычно для этого один из проводников покрывают тонким слоем изолирующего материала, называемого диэлектриком; для таких конденсаторов используют металлизированные пленки. Широкое распространение получили следующие типы конденсаторов: керамические, электролитические (изготовленные из металлической фольги с оксидной пленкой в качестве изолятора), слюдяные (изготовленные из металлизированной слюды). Каждому типу конденсаторов присущи свои качества, для анализа которых нужно обратиться к специализированным справочникам.
Измерение емкости в [см] имеет простой физический смысл: способность тела накапливать электрический заряд пропорциональна его размерам, поэтому характерный размер тела и есть его емкость.
Индуктивность
Индуктивность измеряется в Генри (СИ) или в см (СГС).
Более совершенные конструкции включают сердечник, на который наматывается провод. Материалом для сердечника чаще всего служит железо (пластинки, прокатанные из сплавов железа или изготовленные методами порошковой металлургии) или феррит, представляющий собой хрупкий непроводящий магнитный материал черного цвета. Сердечник позволяет увеличить индуктивность катушки за счет магнитных свойств материала сердечника. Сердечник может быть изготовлен в виде бруска, тора или иметь какую-нибудь более причудливую форму.
К неидеальности катушек индуктивности приводят
Взаимоиндуктивность
Источники тока и напряжения
Условия, при которых эквивалентные источники являются источниками стабильного тока или напряжения
Содержание понятия «эквивалентные» для источников напряжения и тока
Замещение источника напряжения источником тока не является тождественным, а только эквивалентным в определенных отношениях. Рассмотрим, в чем проявляется эквивалентность замещения.
Итак, никакую часть нагрузки — ни активную, ни реактивную — нельзя переносить («суммировать») во внутреннее сопротивление эквивалентного источника тока, поскольку новый источник тока уже не будет эквивалентен исходному источнику напряжения (генератору) не только по мощности, но и по другим параметрам.
Эквивалентные схемы
На практике невозможно получить идеальный элемент цепи, сопротивление которого являлось бы только активным или только индуктивным, или только емкостным. Катушка индуктивности обладает активным сопротивлением, так как ее обмотка выполнена из проводника с конечной проводимостью. Как всякое металлическое тело, она обладает и емкостью. Конденсатор имеет некоторую индуктивность, так как состоит из отдельных проводников, перемещение зарядов по которым вызывает появление магнитного поля. Потери в диэлектрике конденсатора вызывают его нагревание и, следовательно, являются необратимыми потерями, как и в активном сопротивлении. Даже простой отрезок провода, кроме активного сопротивления, имеет и индуктивное, и емкостное.
Исследовать прохождение тока в таких сложных элементах цепи, конечно, неудобно. Однако практически часто используются такие элементы, в которых сопротивление одного из перечисленных видов имеет преобладающее значение, а двумя другими видами можно без ущерба для требуемой точности исследования пренебречь. Тогда рассматриваемый элемент цепи можно заменить идеализированным, обладающим только индуктивностью или только емкостью, или только активным сопротивлением.
В тех же случаях, когда по тем или иным причинам такое упрощение недопустимо, прибегают к замене реального элемента эквивалентной цепью, состоящей из нескольких идеализированных элементов. Таким образом, например, конденсатор с потерями и катушка индуктивности с заметной величиной активного сопротивления проводников могут быть заменены схемами, изображенными на рис. 3. 
Электрическое сопротивление
Когда напряжение отсчитывается от точки подключения A до точки подключения B, ток в проводнике считается положительным, поскольку он течет от точки A к точке B; сопротивление не может быть отрицательным.
Об измерении сопротивления мы поговорим в отдельной статье.
оглавление
Омическое сопротивление
Основные подключения
Расчет сопротивления проводника
Само удельное сопротивление обычно зависит от температуры и, возможно, других переменных.
Эффекты влияния
Приведенное выше уравнение для сопротивления постоянному току прямого проводника затем заменяется, например, на
В зависимости от того, увеличивается или уменьшается значение сопротивления с повышением температуры, различают
Сопротивление переменному току
описание
Расчеты с переменными величинами показывают, что эти компоненты имеют силу синусоидального тока.
я знак равно я ^ ⋅ грех ( ω т + φ я ) <\ Displaystyle я = <\ шляпа <\ imath>> \ cdot \ sin (\ omega t + \ varphi _ )> 
ты знак равно ты ^ ⋅ грех ( ω т + φ ты ) <\ displaystyle u = <\ hat > \ cdot \ sin (\ omega t + \ varphi _ )>
Z знак равно ты ^ я ^ знак равно U е ж ж Я. е ж ж <\ displaystyle Z = <\ frac <\ hat > <\ hat <\ imath>>> = <\ frac >> >> >>
Формулы сложных размеров обозначены подчеркиванием. Следующее относится к вращающимся стрелкам:
Z _ знак равно Р. + j Икс <\ displaystyle <\ underline
и комбинация импеданса и угла сдвига фаз
Это используется в следующем.
Причины сложных сопротивлений
Из-за напряжения сила тока со временем увеличивается. В случае переменного тока это следует с задержкой. С подходом к комплексным размерам и результатам после дифференциации ты _ знак равно ты ^ е j ( ω т + φ ты ) <\ displaystyle <\ underline > = <\ hat > \ \ mathrm я _ знак равно я ^ е j ( ω т + φ я ) <\ displaystyle <\ underline > = <\ hat <\ imath>> \ \ mathrm
Из-за тока напряжение со временем увеличивается. В случае переменного напряжения это следует с задержкой. Со сложными размерами и после результатов интеграции
Конверсии
С которой формула Эйлера является
Сравнивая это обозначение с
Z _ знак равно Р. + j Икс <\ displaystyle <\ underline
Следующее относится к импедансу:
а для угла сдвига фаз между и : ты _ <\ displaystyle <\ underline >> я _ <\ displaystyle <\ underline <я \,>>>
Особые случаи
Соединение, эквивалентный резистор
Если омический резистор и реактивное сопротивление соединены вместе, приведенные ниже правила для последовательного и параллельного соединения могут применяться в сложных обозначениях.
Если емкостной и индуктивный импеданс соединены вместе, создается резонансный контур, если омическая нагрузка достаточно мала ; последовательное и параллельное соединение и дальнейшие последствия рассматриваются в этом разделе.
Locus
Сложные величины могут быть представлены указателями на комплексной плоскости. Если комплексная величина является функцией (реального) параметра и если этот параметр изменяется, кончик указателя смещается. Линия, проходящая через все мыслимые кончики указателей, называется локусом.
На рисунках показаны геометрические кривые импеданса как функции частоты для указанных цепей. В случае последовательной цепи RL или RC с омическим сопротивлением, которое не зависит от частоты, активная составляющая импеданса также не зависит от частоты. При соответствующем параллельном подключении активная и реактивная составляющие импеданса явно зависят от частоты.
Последовательное и параллельное соединение
Последовательное соединение
Р. Рей знак равно ∑ k знак равно 1 п Р. k знак равно Р. 1 + Р. 2 + ⋯ + Р. п знак равно 1 грамм 1 + 1 грамм 2 + ⋯ + 1 грамм п <\ displaystyle R _ <\ text
Р. Рей знак равно п ⋅ Р. п <\ displaystyle R _ <\ text
Параллельное соединение
Существует альтернативное обозначение параллельного соединения с символом параллельности : ‖ <\ displaystyle <\ |>>
Р. номинал знак равно Р. 1 ‖ Р. 2 ‖ ⋯ ‖ Р. п <\ displaystyle R _ <\ text
Следующее особенно относится к двум параллельным резисторам:
Р. номинал знак равно Р. 1 ⋅ Р. 2 Р. 1 + Р. 2 <\ displaystyle R _ <\ text
Р. номинал знак равно 1 п Р. п <\ displaystyle R _ <\ text
Дифференциальное сопротивление
Отрицательное дифференциальное сопротивление
Дифференциальное сопротивление может быть отрицательным на части характеристической кривой, так что сила тока уменьшается с увеличением напряжения или сила тока увеличивается с уменьшением напряжения. На фото в поле U P Положительное дифференциальное сопротивление
При положительных дифференциальных сопротивлениях сила тока увеличивается с увеличением напряжения. Все элементы схемы, которые действительно существуют, имеют часть своей характеристической кривой, но всегда для очень больших значений положительное дифференциальное сопротивление. Большинство элементов схемотехники имеют исключительно положительное дифференциальное сопротивление.
Электрическое сопротивление в модели частицы
В физическом описании используется идея о том, что валентные электроны в металле ведут себя как газ ( электронный газ ). В простейшей модели металл образует положительно однородно заряженный объем, в котором электроны могут свободно перемещаться. Ядра атома, которые состоят из ядра атома и более прочно связанных электронов на более глубоких, полностью заполненных оболочках, заключены в этом объеме.
Энергия, передаваемая атомным остовам или фононам во время этих столкновений, приводит к более сильным собственным колебаниям вокруг их положения равновесия, их температура увеличивается. Более сильные вибрации увеличивают площадь поперечного сечения для возможных ударов, количество которых увеличивается по мере повышения температуры и увеличения сопротивления ( термисторы PTC ). Процесс проводимости в термисторах NTC не может быть полностью объяснен с помощью этой модели, поскольку с повышением температуры происходит значительная генерация носителей заряда, которые накладываются на только что описанный процесс.
При очень высоких температурах, при которых атомы материала ионизируются ( плазма ), каждое вещество является электропроводным, так как ранее связанные электроны теперь доступны для переноса заряда. Напротив, известны металлы и оксиды, электрическое сопротивление которых исчезает при очень низких температурах ниже определенной температуры перехода : сверхпроводники не имеют омического сопротивления при постоянном токе, ток течет без потерь при такой низкой температуре.